V. Des, D. Obtenues, . Éléments, and . Finis, On voit que les déformations maximales apparaissent dans la zone d'entrée de l'engagement

V. Des, D. Obtenues, . Éléments, and . Figure, Déformation de l'ensemble piston-cylindre 200 MPa N°5, en libre déformation suivant la direction y (échelle en mm)

V. Des, D. Obtenues, . Éléments, and . Figure, Contrainte de Von-mises de l'ensemble piston-cylindre 200 MPa N°5, en libre déformation suivant la direction x

R. Du and . Figure, Déformation (échelle en mm) pour l'ensemble piston-cylindre 1 GPa N°2, en libre déformation suivante la direction x

R. Du and . Figure, Déformation (échelle en mm) pour l'ensemble piston-cylindre 1 GPa N°2, en libre déformation suivante la direction

. La-figure-3, 36 montre les champs de contraintes de Von-mises dans l'ensemble pistoncylindre . Les contraintes sur la base du cylindre sont beaucoup plus importantes que les contraintes à la base du piston. Le phénomène inverse est observé en haut du cylindre. La figure 3.37 montre les champs de déformation d'expansion en 3D , pour l'ensemble piston-cylindre 1 GPa

É. Des, É. Pour, U. Faible, and . De-reynolds-5, CONCLUSIONS 5.3 Conclusions Cette étude a montré que les calculs numériques basés sur l'équation de Navier- Stokes pour déterminer la vitesse de chute v f donnent des résultats qui sont toujours inférieurs aux mesures. Ce chapitre montre que l'écart est explicable par la prise en compte des particularités de l'écoulement du fluide dans le micro-canal, où le nombre de Poiseuille n'est pas conventionnel. Dans notre cas, les nombres relatifs de Poiseuille (P o, th ) sont toujours inférieurs à 1 (C * < 1). Par ailleurs, les différences entre les vitesses de chute v f obtenues par les mesures et les calculs dépendent de la pression du travail

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